<html><head><meta name="color-scheme" content="light dark"></head><body><pre style="word-wrap: break-word; white-space: pre-wrap;"> \section{モデル・実験設定}

 ここでは, 実験に用いたモデルの概略と実験設定について説明する. 
 
  \subsection{モデル}

  用いるモデルは, 
  球面 3 次元プリミティブ方程式系に基づく
  地球流体電脳倶楽部版 AGCM5 (地球流体電脳倶楽部,
 1997) である 
  (詳細は沼口 (1992) 参照) . 
  力学部分は擬スペクトル法で表現されており, その
  水平波数は T42, 鉛直は 16 層である.

  物理過程は次のように簡略化している. 
  積雲パラメタリゼーションは湿潤対流調節
  (Manabe {\em et al.}, 1965) または Kuo (1974) を用いている. 
  凝結した水は直ちに系から取り除かれ, 雲は存在しない. 
  大気による日射の吸収散乱は考慮されていない. 
  長波放射の吸収は, 水蒸気 3 バンドと乾燥空気 1 バンドの
  計 4 バンドに簡略化し, 現実大気で観測される吸収量を参考にして
  吸収係数を定めている. 
  長波放射の散乱は考慮していない. 
  鉛直拡散は Mellor and Yamada (1974) のレベル 2 の
  パラメタリゼーションを全層にわたり適用している. 
  運動量, 熱, 水蒸気の地表フラックスはバルク式を用いて計算している.


  \subsection{実験設定}
  
  地表面は全て海洋とし SST は時間的に一定なものを与える.
  SST 分布は, H1998  
  で用いられたものと同じ分布を与える. 
  すなわち, 東西に一様, 南北に対称であり, 緯度 7 度よりも低緯度側では一定
  値 302K である 
  (\Dfigref{sst}). 

  \begin{figure}[hbtp]
%   \hspace{-10mm}
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/sst-xy-con.eps} &amp;
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/sst-y-con.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{与える SST 分布. (a) 平面分布図, (b) 東西平均図 .
   }
   \Dfiglab{sst}
  \end{figure}

  長波放射の吸収は, 
  放射冷却率の鉛直分布を変えることを目的として,  
  簡略化した水蒸気 3 バンドと乾燥空気 1 バンドの計 4 バンドのうち, 
  乾燥空気の吸収係数に関して 
  H1998 で用いている吸収係数を中心にした 5 つのケースの実験を行う. 

  積雲パラメタリゼーションは, 
  NH1991a との結果の比較の為, 
  Kuo (1974) と
  湿潤対流調節 (Manabe {\it et al.}, 1965)の
  2 種類のパラメタリゼーションを用いる. 

  \Dtabref{experiments} に各実験の設定と表記をまとめる: 

\begin{table}[hbtp]
       \caption{\small 
 実験ケースのリスト. 
 $\overline{k}_{R,4}$  は, 長波放射スキームで用
       いられている乾燥空気の吸収係数である. }
      \begin{center}
        \begin{tabular}{|c|c|c|c|} \hline
	 実験名
	 &amp; $\overline{k}_{R,4}$  
	 &amp; 積雲パラメタリゼーション  &amp; 備考 \\ \hline
         kuo-mradlAa    &amp;   $6.0 \times 10^{-5}$    &amp; Kuo &amp; \\ \hline
         kuo-con    &amp;   $5.0 \times 10^{-5}$  &amp; Kuo
	 &amp;  \\ \hline
         kuo-mradlAb    &amp;   $4.0 \times 10^{-5}$  &amp; Kuo &amp; \\ \hline 
         kuo-mradlAc    &amp;   $2.0 \times 10^{-5}$  &amp; Kuo &amp; \\  \hline
         kuo-mradlAd    &amp;   $5.0 \times 10^{-6}$  &amp; Kuo &amp; \\ \hline
         adj-mradlAa    &amp;   $6.0 \times 10^{-5}$    &amp; 対流調節 &amp; \\ \hline
         adj-con    &amp;   $5.0 \times 10^{-5}$  &amp; 対流調節 
	 &amp; H1998 と同じ実験 \\ \hline
         adj-mradlAb    &amp;   $4.0 \times 10^{-5}$  &amp; 対流調節 &amp; \\ \hline 
         adj-mradlAc    &amp;   $2.0 \times 10^{-5}$  &amp; 対流調節 &amp; \\  \hline
         adj-mradlAd    &amp;   $5.0 \times 10^{-6}$  &amp; 対流調節 &amp; \\ \hline
        \end{tabular}
       \Dtablab{experiments}
      \end{center}
\end{table}

ここで, \Dtabref{experiments} の
       $\overline{k}_{R,4}$  は, 長波放射スキームで用
       いられている乾燥空気の吸収係数である 
       (詳細は付録 \ref{長波放射過程} 参照).
また実験 kuo-con, adj-con に用いた乾燥空気の吸収係数は,
H1998 と同じである. 

実験 kuo-con, adj-con は, 
等温静止状態を初期条件として時間積分を行ない, 
1000 日目 から 1700 日目までのデータを解析の対象とした. 
実験 mradlA シリーズは, 
kuo-con, adj-con でのそれぞれの 700 日目の状態を初期条件として時間積分を
行い, 1000 日目 から 1700 日目までのデータを解析の対象とした. 




</pre></body></html>