
%% % 卒業論文 
%% % タイトル「未定」
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%% % 20XX/XX/XX 修正
%% % 20XX/XX/XX 作成
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%% % フォント: 12point (最大), 片面印刷
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%% \Dtitle{sotsuron}         % 変更不可
%% \Dauthor{惑星太郎}        % ゼミ担当者の名前
%% \Ddate{2019/02/08}        % ゼミの日時 (毎回変更すること)
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%% \begin{document}
\chapter{動粘性係数依存性の評価\,\,\,\,\, (実験 $2$)}    % 章の始めからの場合はこのコマンドを使用する

%\section{エクマン層}      % 節の始めからの場合はこのコマンドを使用する
\section{実験 $2$ の設定} 
実験 $2$ では, 実験 $1$ での論文再現から動粘性係数 $\nu$ の値を変えた実験を行う.  $\nu=0.89\,[\mathrm{m^2/s}]$の他の動粘性係数として, $\nu=0.02\,[\mathrm{m^2/s}]$, $\nu=20\,[\mathrm{m^2/s}]$ として計算を行った. 
動粘性係数以外の値はすべて同じとして計算している. 

\section{実験 $2$ の結果}

\markright{第\arabic{chapter}章 実験 $2$ の結果}
\subsection{動粘性係数を小さくした場合($\nu=0.02\,\mathrm{[m^2/s]}$)}
東西方向の流速分布については, 東西方向の流速の緯度依存性が小さくなった. また, $\nu=0.89\,[\mathrm{m^2/s}]$ の場合よりもそれぞれのテイラー柱が細く出現した. 温度分布については, $\nu=0.89\,\mathrm{[m^2/s]}$ の場合よりも多数の地点で対流が生じ, 熱が上面まで伝わる様子が見えた.

\subsection{動粘性係数を大きくした場合($\nu=20\,\mathrm{[m^2/s]}$)}
温度分布については, 粘性を小さくした場合 ($\nu=0.02\,\mathrm{[m^2/s]}$), 多数の地点で対流が生じ, 熱が上面まで伝わる様子が見えた. 動粘性係数を大きくした場合 ($\nu=20\,\mathrm{[m^2/s]}$), 対流が生じず, 熱拡散のみで熱が伝わる様子が見えた. 動粘性係数を大きくした場合 ($\nu=20\,\mathrm{[m^2/s]}$), 同一のカラーバーではテイラー柱が出現しなかった. 

\begin{figure}[hbtp]
  \begin{center}
    \includegraphics[width=12.5cm]{figs/nu0.02.png}
    \caption{動粘性係数 $\nu$ を $0.02\,[\mathrm{m^2/s}]$ として計算した, $x=25$ [km] 断面における東西方向の流速分布. }
    \label{nu0.02:png}
    \includegraphics[width=12.5cm]{figs/nu0.02_T.png}
    \caption{動粘性係数 $\nu$ を $0.02\,[\mathrm{m^2/s}]$ として計算した, $x=25$ [km] 断面における東西方向の流速分布. }
    \label{nu20:png}
  \end{center}
\end{figure}
\clearpage
\begin{figure}[hbtp]
  \begin{center}
    \includegraphics[width=12.2cm]{figs/nu20.png}
    \caption{動粘性係数 $\nu$ を $20\,[\mathrm{m^2/s}]$ として計算した, $x=25$ [km] 断面における温度分布. 
             }
    \label{nu0.02_T:png}
    \includegraphics[width=12cm]{figs/nu20_T.png}
    \caption{動粘性係数 $\nu$ を $20\,[\mathrm{m^2/s}]$ として計算した, $x=25$ [km] 断面における温度分布. }
    \label{nu20_T:png}
  \end{center}
\end{figure}
\clearpage
\section{実験 $2$ の考察}
\subsection{動粘性係数を小さくした場合($\nu=0.02\,[\mathrm{m^2/s}]$)}
動粘性係数を $\nu=0.89\,[\mathrm{m^2/s}]$ から $\nu=0.02\,[\mathrm{m^2/s}]$ へと小さくした場合, テイラー柱が細くなった. これは, 動粘性係数を小さくしたことにより, 流体の隣り合う部分の速度差が生じやすくなった結果, 細いテイラー柱が形成されたと考えられる. 

また, 特に温度分布について, $\nu=0.02\,[\mathrm{m^2/s}]$ の場合よりも $\nu=0.89\,[\mathrm{m^2/s}]$ の場合の方が先行研究と定性的に類似している. これは, 格子スケールの現象の緩和時間を合わせたことによる影響だと考えられる. 

\subsection{動粘性係数を大きくした場合($\nu=20\,[\mathrm{m^2/s}]$)} 
動粘性係数を $\nu=0.89\,[\mathrm{m^2/s}]$ から $\nu=20\,[\mathrm{m^2/s}]$ へと大きくした場合, 対流・テイラー柱ともに現れなかった. これは, 運動において粘性による摩擦が支配的であると考えられる. 
温度分布に関しては, 熱対流は生じずに熱伝導のみが生じていると考えられる. 東西方向の速度分布に関しては, カラーバーの刻み幅を小さくすれば見える可能性がある.  


%\end{document}                  
%%%%%%%%              Text End                  %%%%%%%%
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%%%%%%%%              Sample                    %%%%%%%%

%\begin{figure}[h]
%  \begin{center}
%    \includegraphics[width=10cm]{fig6_2.PNG}
%    \caption{\footnotesize{}}
%  \end{center}
%\end{figure}

%extractbb ***.PNG
