<html><head><meta name="color-scheme" content="light dark"></head><body><pre style="word-wrap: break-word; white-space: pre-wrap;">%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
%
% 表題  3 次元非静力学モデル deepconv -- 数理モデル
%       付録 A-2 準圧縮方程式系の導出 - 基本場と擾乱場の分離 -
%
% 履歴  2005/11/26 杉山耕一朗
%       2007/06/22 小高正嗣
%       2012/04/18 小高正嗣      3 次元化
%       2012/12/05 小高正嗣      圧力方程式に熱膨張項を追加
%
%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%


準圧縮方程式系では, 変数を基本場と擾乱場に分離し, 線形化を行う. 

\subsection{基本場と擾乱場の分離}

変数を基本場と擾乱場に分離し, 基本場は静水圧平衡にあると仮定する. この
時, 変数は以下のように書ける.
%
\begin{eqnarray}
&amp;&amp; u = \bar{u}(z) + u^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; v = \bar{v}(z) + v^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; w = w^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; \pi = \bar{\pi}(z) + \pi^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; \theta_{v} = \bar{\theta_{v}}(z) + {\theta_{v}}^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; \rho = \bar{\rho}(z) + \rho^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; q_{v} = \bar{q_{v}}(z) + q_{v}^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; q_{r} = q_{r}^{'}(x,z,t) \nonumber \\
&amp;&amp; q_{c} = q_{c}^{'}(x,z,t) \nonumber 
\end{eqnarray}
% 
但し, $\theta_{v} = \theta/f$ とし, 
基本場の風速 $u, w$ と雲粒混合比と雨粒混合はゼロと見なした. 
そして基本場には静水圧平衡, 
%
\begin{eqnarray}
 \DP{\bar{\pi}}{z} 
  = - \frac{g}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}} 
  = - \frac{g}{{c_{p}}_{d} (\bar{\theta}/\bar{f})} 
\end{eqnarray}
%
の関係が成り立つものとする. 



\subsection{水平方向の運動方程式の線形化}

水平方向の運動方程式を基本場と擾乱場に分離する. 
%
\begin{eqnarray}
 \DP{u^{'}}{t} &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{(\bar{u} + u^{'})}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{(\bar{u} + u^{'})}{y} 
     + w^{'} \DP{(\bar{u} + u^{'})}{z} 
    \right) 
\nonumber  \\
&amp;&amp;  - {c_{p}}_{d}
  \left(
     \bar{\theta_{v}} \DP{\bar{\pi}}{x}
   + \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{x}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\bar{\pi}}{x}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\pi^{'}}{x}
  \right)
  + Turb.u \nonumber  \\
 \DP{v^{'}}{t} &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{(\bar{v} + v^{'})}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{(\bar{v} + v^{'})}{y} 
     + w^{'} \DP{(\bar{v} + v^{'})}{z} 
    \right) \nonumber  \\
&amp;&amp;  - {c_{p}}_{d}
  \left(
     \bar{\theta_{v}} \DP{\bar{\pi}}{y}
   + \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{y}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\bar{\pi}}{y}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\pi^{'}}{y}
  \right)
  + Turb.v \nonumber 
\end{eqnarray}
%
上式において移流項以外の 2 次の微小項を消去し, さらに基本場は水平方向に
は変化しないことを利用すると, 以下の擾乱成分の式が得られる.
%
\begin{eqnarray}
 \DP{u^{'}}{t} 
  &amp;=&amp;   - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{u^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{u^{'}}{x}      
     + w^{'} \DP{u^{'}}{z} 
    \right)
  - w^{'} \DP{\bar{u}}{z} 
  - {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{x} 
\nonumber \\
&amp;&amp;
+ Turb.\bar{u} + Turb.u^{'}
\Deqlab{bunri:moist:dudt} \\
%
 \DP{v^{'}}{t} 
  &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{v^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{v^{'}}{y}      
     + w^{'} \DP{v^{'}}{z} 
    \right)
  - w^{'} \DP{\bar{v}}{z} 
  -{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}
  \DP{\pi^{'}}{y}
\nonumber \\
&amp;&amp;
  + Turb.\bar{v}  + Turb.v^{'}
  \Deqlab{bunri:moist:dvdt} 
\end{eqnarray}
%
ここで $\bar{\theta_{v}}$ は, 
%
\begin{eqnarray}
\bar{\theta_{v}} 
= \frac{\bar{\theta}}{\bar{f}}
= \frac{\bar{\theta}}
{
  {\left( 
    1 - \frac{\sum \bar{q_{v}}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum \bar{q_{v}}/M_{v}}
   \right)
  (1 + \sum \bar{q_{v}} )}
}
  \Deqlab{bunri:moist:bar_f}
\end{eqnarray}
%
である. 


\subsection{鉛直方向の運動方程式の線形化}

鉛直方向の運動方程式を基本場と擾乱場に分離する. 
%
\begin{eqnarray}
 \DP{w^{'}}{t} &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{w^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{w^{'}}{y} 
     + w^{'} \DP{w^{'}}{z} 
    \right) 
  \nonumber \\
&amp;&amp; 
  - {c_{p}}_{d}
  \left(
     \bar{\theta_{v}} \DP{\bar{\pi}}{z}
   + \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{z}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\bar{\pi}}{z}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\pi^{'}}{z}
  \right) 
  - g
  + Turb.w
\nonumber 
\end{eqnarray}
%
上式において移流項以外の 2 次の微小項を消去すると以下となる. 
%
\begin{eqnarray}
 \DP{w^{'}}{t} &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{w^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{w^{'}}{y} 
     + w^{'} \DP{w^{'}}{z} 
    \right)
 \nonumber \\
&amp;&amp;   -{c_{p}}_{d}
  \left(
     \bar{\theta_{v}} \DP{\bar{\pi}}{z}
   + \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{z}
   + {\theta_{v}}^{'} \DP{\bar{\pi}}{z}
  \right)
    - g
    + Turb.w . \nonumber 
\end{eqnarray}
%
さらに静水圧の式を利用すると以下となる. 
%
\begin{eqnarray}
 \DP{w^{'}}{t} 
  &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{w^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{w^{'}}{y} 
     + w^{'} \DP{w^{'}}{z} 
    \right)
  \nonumber \\
&amp;&amp;
  + {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}} 
  \left( \frac{g}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}} \right)
  -   {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{z}
  +   {c_{p}}_{d} {\theta_{v}}^{'} 
  \left( \frac{g}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}} \right)
  - g + Turb.w  \nonumber \\
  &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{w^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{w^{'}}{y} 
     + w^{'} \DP{w^{'}}{z} 
    \right)
  -    {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{z}
  +   \frac{{\theta_{v}}^{'}}{\bar{\theta_{v}}} g
  + Turb.w  \nonumber 
\end{eqnarray}
%
ここで ${\theta_{v}}^{'}$ は, 
%
\begin{eqnarray}
 {\theta_{v}}^{'} 
  &amp;=&amp; \Dinv{f}
  \left\{
   \theta^{'}
   - \sum \frac{\theta}{f} \DP{f}{q_{v}} q_{v}^{'}
   - \sum \frac{\theta}{f} \DP{f}{q_{c}} q_{c}^{'}
   - \sum \frac{\theta}{f} \DP{f}{q_{r}} q_{r}^{'}
  \right\}
  \nonumber \\
 &amp;=&amp; \Dinv{f}
  \left\{
   \frac{\theta^{'}}{\theta}
   - \sum \Dinv{f} \DP{f}{q_{v}} q_{v}^{'}
   - \sum \Dinv{f} \DP{f}{q_{c}} q_{c}^{'}
   - \sum \Dinv{f} \DP{f}{q_{r}} q_{r}^{'}
  \right\}
  \Deqlab{DTheta}
\end{eqnarray}
%
であり, \Deqref{DTheta} 式の第 2 項を計算すると, 
%
\begin{eqnarray}
\sum \Dinv{f}\DP{f}{q_{v}} 
 &amp;=&amp; 
 \Dinv{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}
 \DP{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}{q_{v}}
 \nonumber \\
 &amp;=&amp;
 \Dinv{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}  \nonumber \\ 
&amp;&amp;
 \left[
   \frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 - 
 \left\{
  \frac{\sum 1/M_{d}M_{v}}{(1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v})^{2}}  
  (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})
 \right\}
 \right]
 \nonumber \\
 &amp;=&amp;
  \Dinv{1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}} 
  - \frac{\sum 1/M_{v}}{1/M_{d} + \sum  q_{v}/M_{v}} 
 \nonumber 
\end{eqnarray}
%
であり, \Deqref{DTheta} 式の第 3 項を計算すると, 
%
\begin{eqnarray}
\sum \Dinv{f}\DP{f}{q_{c}} 
 &amp;=&amp; 
 \Dinv{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}
 \DP{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}{q_{c}}
 \nonumber \\
 &amp;=&amp;
  \Dinv{1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}} 
 \nonumber 
\end{eqnarray}
%
であり, \Deqref{DTheta} 式の第 4 項を計算すると, 
%
\begin{eqnarray}
\sum \Dinv{f}\DP{f}{q_{r}} 
 &amp;=&amp; 
 \Dinv{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}
 \DP{\frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}}
 (1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r})}{q_{r}}
 \nonumber \\
 &amp;=&amp;
  \Dinv{1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}} 
 \nonumber 
\end{eqnarray}
%
となるので, 
%
\begin{eqnarray}
 {\theta_{v}}^{'} 
  = \Dinv{f}
  \left\{
   \frac{\theta^{'}}{\theta}
   + \frac{\sum q_{v}^{'}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum  q_{v}/M_{v}} 
   - \frac{\sum q_{v}^{'} + \sum q_{c}^{'} + \sum q_{r}^{'}}
          {1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}} 
  \right\}
\end{eqnarray}
%
である. ここで擾乱成分は平均成分に比べて十分に小さいので, 
全量を平均成分に置き換えることで, 
%
\begin{eqnarray}
 {\theta_{v}}^{'} 
  = \frac{\bar{\theta}}{\bar{f}}
  \left\{
   \frac{\theta^{'}}{\bar{\theta}}
   + \frac{\sum q_{v}^{'}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum  \bar{q_{v}}/M_{v}} 
   - \frac{\sum q_{v}^{'} + \sum q_{c}^{'} + \sum q_{r}^{'}}
          {1 + \sum \bar{q_{v}}}
  \right\}
\end{eqnarray}
%
となる. これを用いると, 擾乱成分の速度 $w$ の式は以下のように書ける. 
%
\begin{eqnarray}
 \DP{w^{'}}{t} 
  &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u^{'}) \DP{w^{'}}{x} 
     + (\bar{v} + v^{'}) \DP{w^{'}}{y} 
     + w^{'} \DP{w^{'}}{z} 
    \right)  
  - {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}} \DP{\pi^{'}}{z}
\nonumber \\
&amp;&amp;  +   
\left(
   \frac{\theta^{'}}{\bar{\theta}}
   + \frac{\sum q_{v}^{'}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum  \bar{q_{v}}/M_{v}} 
   - \frac{\sum q_{v}^{'} + \sum q_{c}^{'} + \sum q_{r}^{'}}
          {1 + \sum \bar{q_{v}}}
  \right) g
  + Turb.w  \nonumber \\
\end{eqnarray}
%


\subsection{圧力方程式の線形化}

式\Deqref{equations:u-w-pi-theta:continue}を線形化する. 変数を平均成分
と擾乱成分に分解し, 擾乱成分は平均成分よりも十分小さく, 平均成分は $z$ 
のみの関数とする. 式\Deqref{equations:u-w-pi-theta:continue}左辺は
%
\[
  \mathrm{式\Deqref{equations:u-w-pi-theta:continue}左辺}
  = 
  \DP{\pi '}{t} 
+ \left(
       (\bar{u} + u') \DP{\pi '}{x} + (\bar{v} + v') \DP{\pi '}{y} 
       + w' \DP{\pi '}{z} 
  \right) 
+ w' \DP{\overline{\pi}}{z}
\]
%
となる. 

式\Deqref{equations:u-w-pi-theta:continue}右辺第一項は音速 ${C_{s}}^2$
の定義 ${C_s}^2 = {c_{p}}_{d} R_{d} \pi \theta_{v}/c_{v}$ を用いること
で, 以下のように展開する. 
%
\begin{eqnarray}
  \frac{{C_s}^2}{{c_{p}}_{d} \theta_{v}} \Ddiv \Dvect{u}
= 
  \frac{R_{d} (\bar{\pi} + \pi ' )}{{c_{v}}_{d}} \Ddiv \Dvect{u}
= 
  \frac{R_{d} \bar{\pi} }{{c_{v}}_{d}} \Ddiv \Dvect{u}
  + \frac{R_{d} \pi ' }{{c_{v}}_{d}} \Ddiv \Dvect{u}
\end{eqnarray}
%
基本場の音速を用いることで, 
%
\begin{eqnarray}
  \frac{{C_s}^2}{{c_{p}}_{d} \theta_{v}} \Ddiv \Dvect{u}
= 
  \frac{\overline{{C_s}^2}}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}}\Ddiv \Dvect{u}
  + \frac{R_{d} \pi ' }{{c_{v}}_{d}} \Ddiv \Dvect{u}
\end{eqnarray}
%
と書ける. 
また組成の変化に伴う項は, 熱力学の式において行ったように以下のように近似する.
%
\begin{eqnarray*}
\sum_{i} \Dinv{f}\DP{f}{q_{v_{i}}}\dot{q_{v_{i}}} 
 &amp;=&amp; \sum_{i}\Dinv{f}\left[
       \frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum_{j}q_{v_{j}}/M_{v_{j}}} \right. \\
 &amp;&amp; \left.
     - \frac{1/M_{d} 1/M_{v_{i}}}{(1/M_{d} + \sum_{j}q_{v_{j}}/M_{v_{j}})^{2}}
       (1 + \sum_{j}q_{v_{j}} + \sum _{j}q_{c_{j}} + \sum_{j}q_{r_{j}})
     \right]\dot{q_{v_{i}}} \\
 &amp;=&amp; \sum _{i}
    \left[
      \frac{1}{1 + \sum_{j}q_{v_{j}} + \sum _{j}q_{c_{j}} + \sum_{j}q_{r_{j}}}
      - \frac{1/M_{v_{i}}}{1/M_{d} + \sum_{j}q_{v_{j}}/M_{v_{j}}}
    \right]\dot{q_{v_{i}}}  \\
 &amp;=&amp; \frac{\sum \dot{q}_{v}}{1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}}
    - \frac{\sum \dot{q_{v}}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum q_{v}/M_{v}} \\
 &amp;\approx &amp;
     \frac{\sum \dot{q}_{v}}{1 + \sum \overline{q_{v}}}
    - \frac{\sum \dot{q_{v}}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum \overline{q_{v}}/M_{v}}, \\
\sum_{i} \Dinv{f}\DP{f}{q_{c_{i}}}\dot{q_{c_{i}}} 
 &amp;=&amp; \sum_{i}\Dinv{f}
       \frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum_{j}q_{v_{j}}/M_{v_{j}}}\dot{q_{c_{i}}}  \\
 &amp;=&amp; \frac{\sum \dot{q}_{c}}{1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}} \\
 &amp;\approx &amp;
     \frac{\sum \dot{q}_{c}}{1 + \sum \overline{q_{v}}}, \\
\sum_{i} \Dinv{f}\DP{f}{q_{r_{i}}}\dot{q_{r_{i}}} 
 &amp;=&amp; \sum_{i}\Dinv{f}
       \frac{1/M_{d}}{1/M_{d} + \sum_{j}q_{v_{j}}/M_{v_{j}}}\dot{q_{r_{i}}}  \\
 &amp;=&amp; \frac{\sum \dot{q}_{r}}{1 + \sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}} \\
 &amp;\approx &amp;
     \frac{\sum \dot{q}_{r}}{1 + \sum \overline{q_{v}}}.
\end{eqnarray*}
%
これらを用いると, 
%
\begin{eqnarray}
\DP{\pi'}{t}
 &amp;=&amp; 
- \left(
       (\bar{u} + u') \DP{\pi '}{x} + (\bar{v} + v') \DP{\pi '}{y} 
       + w' \DP{\pi '}{z} 
  \right) 
- w' \DP{\overline{\pi}}{z}
+ \frac{R_{d} \pi ' }{{c_{v}}_{d}}\Ddiv \Dvect{u}
\nonumber \\
&amp;&amp; 
+
\frac{\overline{C_{s}^{2}}}{c_{p_{d}}\overline{\theta _{v}}}
   \left\{
     - \Ddiv \Dvect{u} + \frac{\dot{\theta}}{\overline{\theta}}
     - \left(
         \frac{\sum \dot{q}_{v} + \sum \dot{q}_{c} + \sum \dot{q}_{r}}
            {1 + \sum \overline{q_{v}}}
       - \frac{\sum \dot{q_{v}}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum \overline{q_{v}}/M_{v}}
     \right)
   \right\}, \nonumber\\
\end{eqnarray}
%
但し, 
\begin{eqnarray}
 \Ddiv \Dvect{u}
 = \DP{(\bar{u} + u')}{x} + \DP{(\bar{v} + v')}{y} + \DP{w'}{z}
 = \DP{u'}{x} + \DP{v'}{y} + \DP{w'}{z}
\nonumber
\end{eqnarray}
である. 

右辺の基本場の移流項と発散項は以下のようにまとめる
%
\begin{eqnarray*}
- w' \DP{\overline{\pi}}{z} - 
  \frac{\overline{C_{s}^{2}}}
       {c_{p_{d}}\overline{\theta _{v}}} \Ddiv \Dvect{u}
 &amp;=&amp;  
 - w^{'} \DP{}{z} 
 \left( \frac{\bar{\rho} R_{d}\bar{\theta_{v}}}{p_{0}}\right)^{R_{d}/{c_{v}}_{d}}
 - \frac{\overline{{C_{s}}^{2}} }{ {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}}
   \Ddiv \Dvect{u} \\
%
 &amp;=&amp; 
- w^{'} 
 \frac{R_{d}}{{c_{v}}_{d}} \bar{\pi}
 \Dinv{\left( \frac{\bar{\rho}
	R_{d}\bar{\theta_{v}}}{p_{0}}\right)}
 \frac{R_{d}}{p_{0}}
 \DP{ \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}}{z} 
 - \frac{\overline{{C_{s}}^{2}} }{ {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}}
   \Ddiv \Dvect{u} \\
%
 &amp;=&amp;
 - \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d}  \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}^{2}}
 \left\{
 w^{'} 
 \DP{ \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}}{z} 
 + \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}
  \Ddiv \Dvect{u}
\right\} \\
%
 &amp;=&amp;
- \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d}  \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}^{2}}
 \Ddiv \left\{
	\bar{\rho} \bar{\theta_{v}} \Dvect{u}
       \right\}
\\
 &amp;=&amp;
- \left\{
   \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}}
   \left( \DP{u}{x} + \DP{v}{y} \right)
%
   + 
   \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d}  \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}^{2}}
   \DP{\bar{\rho} \bar{\theta_{v}} w}{z}
  \right\}
\end{eqnarray*}
%
以上より,
%
\begin{eqnarray}
 \DP{\pi^{'}}{t} &amp;=&amp;
- \left\{
   \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}}
   \left( \DP{u}{x} + \DP{v}{y} \right)
%
   + 
   \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d}  \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}^{2}}
   \DP{\bar{\rho} \bar{\theta_{v}} w}{z}
  \right\}\nonumber \\
&amp;&amp;
- \left(
       (\bar{u} + u') \DP{\pi '}{x} + (\bar{v} + v') \DP{\pi '}{y} 
       + w' \DP{\pi '}{z} 
  \right) 
  + \frac{R_{d} \pi '}{{c_{v}}_{d}} \left(\DP{u}{x} + \DP{v}{y} + \DP{w}{z}\right)
\nonumber \\
&amp;&amp;
+ 
\frac{\overline{C_{s}^{2}}}{c_{p_{d}}\overline{\theta _{v}}}
   \left\{
     \frac{\dot{\theta}}{\overline{\theta}}
     - \left(
         \frac{\sum \dot{q}_{v} + \sum \dot{q}_{c} + \sum \dot{q}_{r}}
            {1 + \sum \overline{q_{v}}}
       - \frac{\sum \dot{q_{v}}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum \overline{q_{v}}/M_{v}}
     \right)
   \right\}.
\end{eqnarray}


\subsubsection*{補足: Klemp and Wilhelmson (1978) における近似}

Klemp and Wilhelmson (1978) では, 擾乱成分の移流, および非断熱的な加熱に
よる熱膨張と凝縮に伴う圧力変化を無視し,
%
\begin{eqnarray}
\DD{\pi}{t} 
 = 
  - \frac{{C_{s}}^{2}}{ {c_{p}}_{d} (\theta/f)}
    \Ddiv \Dvect{u} 
\nonumber 
\end{eqnarray}
%
として定式化している.


\subsection{熱の式の線形化}

熱の式を平均成分と擾乱成分に分離する. 
%
\begin{eqnarray}
&amp;&amp; \DP{(\bar{\theta} + \theta^{'})}{t} 
 = 
 - (\bar{u} + u^{'})\DP{(\bar{\theta} + \theta^{'})}{x} 
 - (\bar{v} + v^{'})\DP{(\bar{\theta} + \theta^{'})}{y} 
 - w^{'}\DP{(\bar{\theta} + \theta^{'})}{z} 
 + Q + Turb.(\bar{\theta} + \theta^{'})
\nonumber 
\end{eqnarray}
%
ここで平均場の量は $z$ の関数であることを用いると, 
%
\begin{eqnarray}
&amp;&amp; \DP{\theta^{'}}{t} 
 = 
 - \left(
      (\bar{u} + u^{'})\DP{\theta^{'}}{x} 
    + (\bar{v} + v^{'})\DP{\theta^{'}}{y} 
    + w^{'}\DP{\theta^{'}}{z} 
   \right)
 - w^{'}\DP{\bar{\theta}}{z} 
 + Q  + Turb.\bar{\theta}   + Turb.\theta^{'}
\nonumber \\
\end{eqnarray}
%
となる. 


\subsection{混合比の保存式の線形化}

凝縮成分の混合比の保存式についても, 変数を平均成分と擾乱成分に分離する. 
熱の式と同様に, 以下のように書ける. 但し, 生成項, 落下項は擾乱成分のみ
存在すると仮定する. この仮定は平均場では凝縮は生じていないと考えることに
等しい. 
%
\begin{eqnarray}
%
&amp;&amp; \DP{q_{v}^{'}}{t} 
= 
 - \left(
      (\bar{u} + u^{'})\DP{q_{v}^{'}}{x} 
    + (\bar{v} + v^{'})\DP{q_{v}^{'}}{y} 
    + w^{'}\DP{q_{v}^{'}}{z} 
   \right)
  - w^{'}\DP{\bar{q_{v}}}{z}
  \nonumber \\
&amp;&amp; 
  + Src.q_{v}^{'} + Turb.\bar{q_{v}} + Turb.q_{v}^{'}, \\
%
&amp;&amp; \DP{q_{c}^{'}}{t} 
=
  - \left(
      (\bar{u} + u^{'})\DP{q_{c}^{'}}{x} 
    + (\bar{v} + v^{'})\DP{q_{c}^{'}}{y} 
    + w^{'}\DP{q_{c}^{'}}{z} 
   \right)
  + Src.q_{c}^{'} + Turb.q_{c}^{'}, \\
%
&amp;&amp; \DP{q_{r}^{'}}{t} 
= - \left(
      (\bar{u} + u^{'})\DP{q_{r}^{'}}{x} 
    + (\bar{v} + v^{'})\DP{q_{r}^{'}}{y} 
    + w^{'}\DP{q_{r}^{'}}{z} 
    \right)
   + Src.q_{r}^{'} + Fall.q_{r}^{'} + Turb.q_{r}^{'}
\nonumber \\
%
\end{eqnarray}
%
但し雲水量と雨水量は擾乱成分のみの量である. 


\section{まとめ}

準圧縮方程式系は以下のようにまとめられる. ただし, 擾乱を示す $~^{'}$ は
除いた. 
%
\begin{description}
%
 \item[運動方程式]~
%
\begin{eqnarray}
 \DP{u}{t} 
  &amp;=&amp; 
  - \left( (\bar{u} + u) \DP{u}{x} + (\bar{v} + v) \DP{u}{y} + w
     \DP{u}{z} \right)
  - w \DP{\bar{u}}{z}
  - {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}  \DP{\pi}{x}
  + Turb.\bar{u} + Turb.u
\nonumber \\
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:u} \\
%
 \DP{v}{t} 
  &amp;=&amp; 
  - \left( (\bar{u} + u) \DP{v}{x} + (\bar{v} + v) \DP{v}{y} + w \DP{v}{z} \right)
  - w \DP{\bar{v}}{z}
  - {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}  \DP{\pi}{y}
  + Turb.\bar{v}  + Turb.v
\nonumber \\
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:v} \\
%
 \DP{w}{t} 
 &amp;=&amp; 
  - \left( 
       (\bar{u} + u) \DP{w}{x} + (\bar{v} + v) \DP{w}{y} + w \DP{w}{z} 
    \right)  
  - {c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}} \DP{\pi}{x}
  + Turb.w 
\nonumber \\
&amp;&amp;  +   
 \left(
   \frac{\theta}{\bar{\theta}}
   + \frac{\sum q_{v}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum  \bar{q_{v}}/M_{v}} 
   - \frac{\sum q_{v} + \sum q_{c} + \sum q_{r}}
          {1 + \sum \bar{q_{v}}}
 \right) g
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:w} 
\end{eqnarray}
%
 \item[圧力方程式]~
%
\begin{eqnarray}
 \DP{\pi}{t}&amp;=&amp;
- \left\{
   \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d} \bar{\theta_{v}}}
   \left( \DP{u}{x} + \DP{v}{y} \right)
%
   + 
   \frac{\overline{{C_{s}}^{2}}}{{c_{p}}_{d}  \bar{\rho} \bar{\theta_{v}}^{2}}
   \DP{\bar{\rho} \bar{\theta_{v}} w}{z}
  \right\}\nonumber \\
&amp;&amp;
- \left(
       (\bar{u} + u) \DP{\pi}{x} + (\bar{v} + v) \DP{\pi}{y} + w \DP{\pi}{z} 
  \right)
  + \frac{R_{d} \pi '}{{c_{v}}_{d}} \left(\DP{u}{x} + \DP{v}{y} +
				     \DP{w}{z}\right)
 \nonumber \\
&amp;&amp;
+ 
\frac{\overline{C_{s}^{2}}}{c_{p_{d}}\overline{\theta _{v}}}
   \left\{
     \frac{\dot{\theta}}{\overline{\theta}}
     - \left(
         \frac{\sum \dot{q}_{v} + \sum \dot{q}_{c} + \sum \dot{q}_{r}}
            {1 + \sum \overline{q_{v}}}
       - \frac{\sum \dot{q_{v}}/M_{v}}{1/M_{d} + \sum \overline{q_{v}}/M_{v}}
     \right)
   \right\}.
\nonumber \\
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:continue}
\end{eqnarray}
%
 \item[熱の式]~
%
\begin{eqnarray}
\DP{\theta}{t} 
 = 
 - \left(
      (\bar{u} + u)\DP{\theta}{x} 
    + (\bar{v} + v)\DP{\theta}{y} 
    + w\DP{\theta}{x} 
   \right)
 - w\DP{\bar{\theta}}{x} 
 + Q  + Turb.\bar{\theta}   + Turb.\theta
\nonumber \\
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:theta}
\end{eqnarray}
%
 \item[凝縮成分の混合比の保存式]~
%
\begin{eqnarray}
 \DP{q_{v}}{t} 
&amp;=&amp; 
 - \left(
       (\bar{u} + u)\DP{q_{v}}{x} 
       +  (\bar{v} + v)\DP{q_{v}}{y} 
       + w\DP{q_{v}}{z} 
   \right)
  - w\DP{\bar{q_{v}}}{z}
  \nonumber \\
&amp;&amp;
  + Src.q_{v} + Turb.\bar{q_{v}} + Turb.q_{v}, 
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:qv} \\
%
\DP{q_{c}}{t} 
&amp;=&amp;
  - \left(
      (\bar{u} + u)\DP{q_{c}}{x} 
      +  (\bar{v} + v)\DP{q_{c}}{y} 
      + w\DP{q_{c}}{z} 
	 \right)
  + Src.q_{c} + Turb.q_{c}, 
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:qc} \\
 %
 \DP{q_{r}}{t} 
 &amp;=&amp; - \left(
	(\bar{u} + u) \DP{q_{r}}{x} 
	+  (\bar{v} + v)\DP{q_{r}}{y} 
	+ w\DP{q_{r}}{z} 
	   \right)
 + Src.q_{r} + Fall.q_{r} + Turb.q_{r}
\nonumber \\
  \Deqlab{quasi-equations:u-w-pi-theta:qr}
\end{eqnarray}
%
\end{description}
</pre></body></html>