
\subsubsection{降水域や循環構造の進行方向と速度}


実験結果の赤道上の降水域や循環構造の進行方向や速度の特徴は, 
主に以下の 4 つにまとめられる: 

\begin{enumerate}
 \item {\bf 約 7 m/s の西進}: 
 \begin{itemize}{\parskip -1pt
  \item 格子スケールの降水域 
	(実験 adj-con, adj-mradlAa -- adj-mradlAd,
	kuo-con, kuo-mradlAa, kuo-mradlAb). 
	}
 \end{itemize}
       
 \item {\bf 約 40 m/s の東進}: 
 \begin{itemize}{\parskip -1pt
  \item 対流圏界面付近における東西風偏差 (実験 adj-mradlAc, adj-mradlAd,
	kuo-mradlAd).
  \item 表面気圧の東西偏差 (全実験). 
  \item 対流圏界面付近におけるジオポンシャル高度偏差 (全実験). 
	}
 \end{itemize}

 \item {\bf 約 23 m/s の東進}: 
 \begin{itemize}{\parskip -1pt
  \item 格子スケールの降水域 (実験 kuo-mradlAc, kuo-mradlAd). 
  \item 水平スケール 10000 -- 20000 km の降水域  
	(実験 adj-con, adj-mradlAd, kuo-con,
	kuo-mradlAb ???). 
  \item 対流圏界面付近における東西風偏差 (全実験). 
  \item 表面気圧の東西偏差 (全実験). 
  \item 対流圏界面付近におけるジオポンシャル高度偏差 (全実験). 
	}
\end{itemize}

 \item {\bf 約 12 m/s の東進}: 
 \begin{itemize}{\parskip -1pt
  \item 水平スケール 1500 km の降水域 
	(実験 adj-con, adj-mradlAa -- adj-mradlAd). 
	}
 \end{itemize}

 \end{enumerate}





\DselCOM{}{


\subsubsection{NH2000}

NH2000 は積雲パラメタリゼーションに対流調節を用いて赤道上の経度-高さの 2
    次元モデルで, 
    長波放射加熱率分布を対流圈で一定な場合と
    下層で最大値となる場合を時間に一定に与えて実験を行った. 

\begin{enumerate}
 \item {\bf 格子スケールの降水域 }

NH1991a, NH2000 の積雲パラメタリゼーションに対流調節を用いた実験では, 
    格子スケールの降水域は西進している. 
これは本実験の積雲パラメタリゼーションに対流調節を用いた実験結果と共通
       する. 
しかし NH2000 の降水域の西進速度は 10 -- 12 m/s であり, 
       本実験の西進速度 7 m/s よりも速い. 
また NH2000 は,
       長波放射加熱率を下層で最大にすると降水域の西進がはっきりしなく
       なった. 
しかし本実験では降水域の西進は長波放射加熱率にかかわらず存在するようであ
       る. 

 \item {\bf 水平スケール 3000 km の東進する降水域}

NH2000 では, 長波放射加熱率を下層で最大にすると降水域の東進をはっきり見
       ることができなかった. 
本実験の積雲パラメタリゼーションに対流調節を用いた結果は, 
    凝結加熱率が top-heavy である程, 降水域の東進が顕著であり, 
    NH2000 と整合的である. 
NH2000 ではこの降水域の東進速度は約 8 m/s であるが, 
    本実験では約 12 m/s である. 

\end{enumerate}

NH1991a は, 格子スケールの東進は Kelvin wave-CISK によって維持されている
    としている. 
また NH2000 は, 格子スケールの西進とその包絡構造として存在する水平スケー
    ル 1500 km の東進は, 凝結加熱率と重力波の結合によって説明されるとし
    ている. 
NH1991a, NH2000 と本実験の 
長波放射加熱率が top-heavy であると東進が顕著になるという傾向は一致する. 
このことは, 前説で述べた
本実験の東進も凝結加熱率と波の結合によるものであるということと整合的である. 


NH1991a, NH2000 と本実験とは, 
    降水域にはくつかの水平スケールの階層構造が存在し, 
    水平スケールによって東進, あるいは西進する特徴を持つという点では一致
    している. 
しかしその水平スケールや進行方向や速度には, 多くの相異点が存在する. 
それぞれのモデルにおける降水活動を維持するメカニズムやその進行方向や速度
    を検証するためには, 
    そのモデルの物理過程, 
    力学過程を簡略化したモデルを構築して多くのパラメタ実験を行う必要があ
    る. 

(要するに比較できなかった. 頭がぐるぐるで整理しきれなかった. )

\begin{itemize}
 \item Numaguti and Hayashi (2000) では, スーパークラスターに対応するスケールの
 東進する擾乱は規則的にはっきりとあらわれている. 彼らは積雲パラメタリ
 ゼーションに本論文と同様に対流調節を用いているが, モデルの解像度が高
 い (本論文の 4 倍) のでそのせいかもしれない??

\end{itemize}

}


\subsubsection{格子スケールの降水域 (西進)}

格子スケールの約 7 m/s で西進する降水域に準拠したコンポジット解析では, 
    風や温度における東西偏差の赤道上の鉛直構造は, 
    降水域の中心にほぼ東西対称であり, 
    上昇域は地面にたいして垂直である 
    (\Dfigref{t-wind-xzeq-mradlA-kuo} (a), 
    \Dfigref{t-wind-xzeq-con-adj} (a)). 
水平スケール約 1000 km 以下のこの循環構造は, 
    下層の収束と凝結が引き金となる CIFK (第 1 種条件付き不安定) 
    によるものであるかもしれない. 
また, 下層 (約 $\sigma = 0.8$) の平均場の風速は, 
    赤道付近 (緯度 - 7 -- 7 度) で 4 -- 7 m/s であることから 
    (図は示さない), 
CIFK によって成長した対流雲による降水域が風で西へ流されていると
    いう描像が考えられる. 

{\color{blue}
NH2000 は数値実験によって, 
    格子スケールの西進は, 
    積雲の成長, 減衰過程で射出される
    重力波と積雲活動の結合によって説明されると述べている.  
    また積雲は十分成長するまで静止しており, 
    この間の成長過程は CIFK メカニズムによって説明されるとしている. 
このことは, 
    本実験の積雲が CIFK メカニズムによって成長するという説明は一致
    するものの, 
    西進は積雲が平均風に流されることが原因であるという説明とは一致しない. 
    しかし現段階でどちらが正しいかという検証はさ〜っぱりできない. 
}


\subsubsection{水平スケール 3000 km の降水域}

対流調節を用いた際に現れる東進する約 12 m/s の水平スケール約 3000 km 
    の降水域は, 西進する格子スケールの包絡として存在する. 
東進する降水域に準拠したコンポジット解析では,
    風や温度における東西偏差の赤道上の鉛直構造は, 
    上層に向かって西に傾いている
    (\Dfigref{t-wind-xzeq-con-adj} (b)). 
また降水域の東進は, 
    凝結加熱率が特に上層で最大値を持つ傾向にある実験 
    adj-mradlAc, adj-mradlAd で強く現れている. 
このことから, この東進は  
    wave-CISK によるものかもしれない. 

{\color{blue}
NH2000 は数値実験によって, 
    格子スケールの西進の包絡構造として存在する水平スケール 
    1500 km の東進は, 
    積雲の成長, 減衰過程で射出される
    2 つのモードの重力波によって説明されると述べている.  
このことは本実験の wave-CISK による説明とは一致しない.  
    しかし現段階でどちらが正しいかという検証はさ〜っぱりできない. 
}



\pagebreak
\section{時空間スペクトルに関する考察}
\label{時空間スペクトルに関する考察}

ここでは, 
実験結果の時空間スペクトル図を…, 
いくつかの簡単な関数の時空間スペクトルをとって眺めてみる. 

  \begin{figure}[hbtp]
   \begin{tabular}{cc}
    \raisebox{40mm}{(a) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/cos1-xteq.eps} &
    \raisebox{40mm}{(b) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/cos1-ext-spct.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(c) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/delta4-xteq.eps} &
    \raisebox{40mm}{(d) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/delta4-ext-spct.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(e) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/rain_u6-xteq.eps} &
    \raisebox{40mm}{(f) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/rain_u6-ext-spct.eps} \\
    \raisebox{40mm}{(g) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/rain_u7-xteq.eps} &
    \raisebox{40mm}{(h) }\hspace{-10mm}
    \Depsf[70mm][45mm]{eps/study/spct/rain_u7-ext-spct.eps} \\
   \end{tabular}
   \caption{\small 
   (a) cos(2$\pi$(x-t/20)/360), 
   (b) デルタ関数 (|cos(2$\pi$(x-t/40)/360) +
   cos(-2$\pi$(x-t/40)/360)|/2 ) ,
   (c) デルタ関数 * cos(2$\pi$(x-t/20)/360),
   (d) デルタ関数 * cos(4$\pi$(x-t/20)/360).
   解析には 100 日分のデータを用いた. 
   }
   \Dfiglab{appendix-spct}
  \end{figure}



%----------------------------------------------------------


1 万 km の降水活動の強弱. 
1 万 km スケールの降水域という言い方おかしい. 
東西波数 1 の変調 ??

なんで, top-heavy にすると西進がなくなっちゃうの ? 

%----------------------------------------------------------

結果

:格子点サイズの降水について

* Kuo

  中層で放射冷却率が最大値を持つ実験ケースでは, 
  格子点サイズの降水は西進している. 
  寿命は 2-3 日のものが多い. 
  西進速度は, 7 m/s 前後である. 

  上層で放射冷却率が最大値を持つ実験ケースでは, 
  格子点サイズの降水の連続的な東進が現れる. 
  % NH1991a に似てる !! 
  東進速度は 23 m/s である. 

  格子点サイズの降水は, 西進と東進の両方が現れるようなことはなく, 
  どちらかが選択される. 

* 対流調節

  格子点サイズの降水はどの実験ケースでも西進している. 
  寿命は 1-2 日のものが多く, 
  Kuo の積雲パラメタリゼーションを用いた実験よりも短い. 
  西進速度は, 7 m/s 前後である. 


:惑星スケールの変調

* Kuo 

  実験 kuo-mradlAd 以外の実験ケースでは, 
  降水は東西波数 1 の変調を受けているようである. 
  このことは, ジオポテンシャル, 地表気圧, 東西風との対応からも確認できる. 
  実験 kuo-mradlAd はこの構造がはっきりしない. 
  東進速度は, 23 m/s であり, 
  格子サイズの降水の連続的な東進の速度と同じである. 

* 対流調節

  格子点サイズの西進の包絡として, 東進する降水が見られる. 
  東進速度は, 約 12 m/s である. 
  この東進には, ジオポテンシャル, 地表気圧, 東西風が対応している. 
  この包絡は水平スケール 3000 km 程度であり, 

  東西波数 1 の変調は, 
  Kuo の積雲パラメタリゼーションを用いた実験ほど
  はっきり見えない. 
  実験 adj-mradlAa, adj-mradlAb には存在しないようであるが, 
  実験 adj-con, adj-mradlAc, adj-mradlAd には存在する. 

 






